Физический энциклопедический словарь - магнитнаявосприимчивость

М. в.  в статич. полях равна отношению намагниченности в-ва J к напряжённости Н намагничивающего поля: =J/H;  — величина безразмерная. М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г) в-ва, наз. удельной (уд=/, где  — плотность в-ва), а М. в. одного моля — молярной (или атомной): =уд•М, где М — молекулярная масса в-ва. С магнитной проницаемостью  M. в. в статич. полях (статич. М. в.) связана соотношениями: =1+4 (в ед. СГС), =1+ (в ед. СИ).

М. в. может быть как положительной, так и отрицательной. Отрицательной обладают диамагнетики, они намагничиваются против поля; положительной — парамагнетики и ферромагнетики, они намагничиваются по полю. М. в. диамагнетиков и парамагнетиков мала (~10^-4—10^-6), она слабо зависит от Н и то лишь в области очень сильных полей (и низких темп-р). Значения М. в. см. в табл.

М. в. достигает особенно больших значений в ферромагнетиках (от неск. десятков до многих тыс. единиц),

АТОМНАЯ (МОЛЯРНАЯ) МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ НЕКОТОРЫХ ДИАМАГНЕТИКОВ И ПАРАМАГНЕТИКОВ (при норм. условиях)*

363

причём она очень сильно и сложным образом зависит от Н. Поэтому для ферромагнетиков вводят дифференциальную М. в. д=dJ/dH, к-рая характеризует зависимость J(H) в каждой точке кривой намагничивания. При H=0д ферромагнетиков не равна нулю, а имеет значение а, её наз. начальной М. в. С увеличением II М. в. растёт, достигая максимума д=макс на крутом участке кривой намагничивания (в области Баркгаузена эффекта), и затем вновь уменьшается.

Кривая зависимости дифференциальной магн. восприимчивости д ферромагнетиков от напряжённости намагничивающего поля Н.

При очень высоких значениях H М. в. ферромагнетиков (при темп-pax, не очень близких к точке Кюри) становится столь же незначительной, как и в обычных парамагнетиках (область парапроцесса). Вид кривой  (H) (кривая Столетова, рис.) обусловлен сложным механизмом намагничивания ферромагнетиков. Типичные значения а и макс ^: Fe ~ 1100 и ~22000; Ni ~ ~12 и ~80, сплав пермаллой (50% Ni, 50% Fe) ~ 800 и ~8000 (в норм. условиях). Наряду с д вводят также

обратимую М. в. обр=limH0J,

причём существенно, что изменение поля должно происходить в сторону

его уменьшения от нач. значения (H<0). Всегда обр<я. Разность д и обр, достигающая максимума вблизи значений коэрцитивной силы, может быть принята за меру необратимости процессов намагничивания и размагничивания (меру гистерезиса). М. в., как правило, существенно зависит от темп-ры (исключения составляют большинство диамагнетиков и нек-рые парамагнетики — щелочные и отчасти щёлочноземельные и др. металлы, см. Парамагнетизм). М. в. парамагнетиков уменьшается с темп-рой, следуя Кюри закону или Кюри — Вейса закону. В ферромагнитных телах М. в. с ростом темп-ры увеличивается, достигая резкого максимума вблизи точки Кюри . М. в. антиферромагнетиков увеличивается с ростом темп-ры до точки Нееля, а затем падает по закону Кюри — Вейса. В перем. магн. полях (синусоидальных) М. в.— комплексная величина (см. Магнитная проницаемость). М. в. анизотропных тел (феррои ферримагнетиков) — тензор. М. в. ферромагнетиков зависит от частоты перем. магн. поля. Эту зависимость изучает магн. спектроскопия.

• Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Б о з о р т Р., Ферромагнетизм, пер. с англ., М., 1956; Таблицы физических величин, М., 1976; Foex G., Constantes selectionnees, diamagnetisme et paramagnetisme, в кн.: Tables de constantes et donnees numeriques, t. 7, P., 1957.

С. В. Вонсовский.